A semilinear Schrödinger equation in the presence of a by Arioli G., Szulkin A.

By Arioli G., Szulkin A.

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Introduction to Electromagnetic Compatibility

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A Paradigm Called Magnetism

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Die Kurvenverläufe sind für alle drei Permeabilitäten gleich, so dass für den hochpermeablen Werkstoff kein Einfluss der Permeabilitätszahl festzustellen ist. 10: Variation der Permeabilität der Feldbleche. 1. N UMERISCHE S IMULATION 43 werden sollte. Hierbei spielt allerdings auch die Problematik eine Rolle, dass gewöhnliche hochpermeable Legierungen ihre magnetischen Eigenschaften bei mechanischen Beanspruchungen ändern (oft erhebliche Verschlechterungen). 6 Asymmetrisches inhomogenes Magnetfeld Für die Bestimmung des zweiten Parameters (Fließindex N ) neben der mittleren Geschwindigkeit v¯ wurde bislang zusätzlich zum homogenen Magnetfeld ein symmetrisches inhomogenes Feld diskutiert und verwendet.

23) liefert die Gewichtsfunktion für das homogene und inhomogene Feld eines idealen Durchflussmessers: g0,ideal (r) = 1 und g1,ideal (r) = r R 2 . 31) Für den realen Durchflussmesser lassen sich die Gewichtsfunktionen nicht mehr in geschlossener Form darstellen, sie müssen numerisch berechnet werden. Sowohl die Magnetfelder als auch die Greensche Funktion können mit einem Finite Elemente Programm unter Berücksichtigung der Geometrie des realen Messgerätes bestimmt und daraus die Gewichtsfunktion g0 (r) bzw.

Für Winkel zwischen 0 ◦ und 90 ◦ , also der Anordnung in oder senkrecht zur Spulenachse, wird der Koeffizient mit zunehmendem Winkel kleiner, um bei 90 ◦ die Nullstelle zu erreichen (vgl. 1). Für die verschiedenen Elektrodenpositionen wurden die Gewichtsfunktionen mittels Simulation berechnet. Dabei wurden für die Magnetfelder die idealen Feld- 40 4. 1: Koeffizient cϕ für verschiedene Elektrodenpositionen. ϕ cϕ 30 ◦ √ 3 45 ◦ √ 2 60 ◦ 1 90 ◦ 0 verläufe zugrunde gelegt, um keinen überlagerten Einfluss seitens der Polschuhgeometrie zu haben.

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